Bu makale veya bölümde aşağıdaki önemli bilgiler eksik:
Kesme kuvveti doğrulaması
Tarafından Yardım Vikipedi
araştırma ve
yapıştırarak .
Hat yükü q olan bir kiriş üzerindeki iç kuvvetler . Normal kuvvet N, enine kuvvet V, eğilme momenti M. Enine kuvvet kenarlarda en büyüktür ve doğrusal bir seyir izler.
Enine kuvvet olan ışın teorisi bir belirlenmesi kuvveti , bir yandan
kiriş üzerinde, boyuna eksenine dik yönlendirilmiş bir yük olarak hareket eder,
ve diğer yandan kirişin enine kesit alanında yer alan ve kayma üzerindeki stresini temsil eden ,
tanım
Katı, linearize Bernoulli teoriden elde edilen gerilme hesaplanır
ile
( n x ( x ) V y ( x ) V z ( x ) ) = ∫ [ σ x x σ x y σ x z σ x y σ y y σ y z σ x z σ y z σ z z ] ⋅ ( 1 0 0 ) NS A. {\ displaystyle {\ başlangıç {pmatrix} N_ {x} (x) \\ V_ {y} (x) \\ V_ {z} (x) \ bitiş {pmatrix}} = \ int {{\ başlangıç {bmatrix} \ sigma _ {xx} & \ sigma _ {xy} & \ sigma _ {xz} \\\ sigma _ {xy} & \ sigma _ {yy} & \ sigma _ {yz} \\\ sigma _ {xz} & \ sigma _ {yz} & \ sigma _ {zz} \ bitiş {bmatrix}} \ cdot {\ başlangıç {pmatrix} 1 \\ 0 \\ 0 \ bitiş {pmatrix}} \, \ matrm {d} A} }
n x ( x ) {\ görüntü stili N_ {x} (x)} normal kuvvet
V y ( x ) {\ görüntü stili V_ {y} (x)} y yönündeki kesme kuvveti bileşeni
V z ( x ) {\ görüntü stili V_ {z} (x)} z yönündeki kesme kuvveti bileşeni
σ ( x , y , z ) = [ σ x x σ x y σ x z σ x y σ y y σ y z σ x z σ y z σ z z ] {\ displaystyle {\ boldsymbol {\ sigma}} (x, y, z) = {\ başlangıç {bmatrix} \ sigma _ {xx} & \ sigma _ {xy} & \ sigma _ {xz} \\\ sigma _ {xy} & \ sigma _ {yy} & \ sigma _ {yz} \\\ sigma _ {xz} & \ sigma _ {yz} & \ sigma _ {zz} \ son {bmatrix}}} stres tensör
n = e x = ( 1 0 0 ) {\ displaystyle \ mathbf {n} = \ mathbf {e} _ {x} = {\ başlangıç {pmatrix} 1 \\ 0 \\ 0 \ bitiş {pmatrix}}} kesitin normali (x yönünde katı, doğrusallaştırılmış Bernoulli teorisinde)
A. {\ görüntü stili A} deforme olmuş katmandaki enine kesit alanı
Enine kuvvet böylece hesaplanır
V ( x ) = ∫ ( 0 σ x y ( x , y , z ) σ x z ( x , y , z ) ) NS A. {\ displaystyle \ mathbf {V} (x) = \ int {\ başlangıç {pmatrix} 0 \\\ sigma _ {xy} (x, y, z) \\\ sigma _ {xz} (x, y, z ) \ bitiş {pmatrix}} \, \ matematik {d} A}
diferansiyel ilişkiler
Kiriş teorisinde, Bernoulli'nin varsayımları altında enine bileşenler için aşağıdaki diferansiyel denklemler vardır:
NS R. ( x ) NS x = - Q ( x ) {\ displaystyle {\ frac {\ matematik {d} R (x)} {\ matematik {d} x}} = - q (x)}
NS M. ( x ) NS x = R. ( x ) - n BEN. BEN. ( x ) ⋅ [ NS w v NS x + NS w NS x ] + m ( x ) {\ displaystyle {\ frac {\ matematik {d} M (x)} {\ matematik {d} x}} = R (x) -N ^ {II} (x) \ cdot \ sol [{\ frac {\ matematik {d} w_ {v}} {\ matematik {d} x}} + {\ frac {\ matematik {d} w} {\ matematik {d} x}} \ sağ] + m (x)}
NS φ ( x ) NS x = - [ M. ( x ) E. ⋅ BEN. ( x ) + κ e ( x ) ] {\ displaystyle {\ frac {\ matematik {d} \ varphi (x)} {\ matematik {d} x}} = - \ sol [{\ frac {M (x)} {E \ cdot I (x)} } + \ kappa ^ {e} (x) \ sağ]}
NS w ( x ) NS x = φ ( x ) + V ( x ) G A. ~ ( x ) {\ displaystyle {\ frac {\ matematik {d} w (x)} {\ matematik {d} x}} = \ varphi (x) + {\ frac {V (x)} {G {\ tilde {A} } (x)}}}
ile birlikte
ışın ekseni boyunca çalışan koordinatx {\ görüntü stili x}
esneklik modülü E. {\ görüntü stili E}
kayma modülü (terimi katı teoride diferansiyel denklemler görünür değildir)G {\ görüntü stili G}
taşıma kabiliyeti momentinin I (x)
R. ( x ) {\ görüntü stili R (x)} enine kuvvet (birinci dereceden teoride geçerlidir )R. ( x ) = V ( x ) {\ görüntü stili R (x) = V (x)}
V ( x ) {\ görüntü stili V (x)} kesme kuvveti
n BEN. BEN. ( x ) {\ displaystyle N ^ {II} (x)} ikinci mertebe teorisine göre normal kuvvet ( birinci mertebe teorisinde bu terim diferansiyel denklemde görünmez)
Q ( x ) {\ görüntü stili q (x)} düzgün yük (birim uzunluk başına enine yük)
M. ( x ) {\ görüntü stili M (x)} eğilme momenti
m ( x ) {\ görüntü stili m (x)} ekleme torku (birim uzunluk başına eğilme yükü)
φ ( x ) {\ displaystyle \ varphi (x)} bükülme
κ e ( x ) {\ displaystyle \ kappa ^ {e} (x)} etkilenen eğrilik
w ( x ) {\ görüntü stili w (x)} sapma nedeniyle yük
w v ( x ) {\ görüntü stili w_ {v} (x)} sapma nedeniyle deformasyon
A. ~ ( x ) = κ ⋅ A. {\ displaystyle {\ tilde {A}} (x) = \ kappa \ cdot A} biçme bölgesi (bu terim, sert teori görünür değildir).
Bu diferansiyel denklemler böylece kirişteki sapma ve eğilme momenti arasında bir ilişki sağlar . Bu, kirişteki sapma ve kesit yükleri (eğilme momenti ve kesme kuvveti) ile dış yüzey yükü (koordinat kiriş ekseni boyunca sayılır, eğilme gerçekleşir ) arasında bir ilişki olan üç denkleme yol açar. eksen koordinat çevresinde , koordinat enine kuvvet yönünde çalışır).:
w {\ görüntü stili w} M. y ( x ) {\ görüntü stili M_ {y} (x)} Q z ( x ) {\ görüntü stili q_ {z} (x)} x {\ görüntü stili x} y {\ görüntü stili y} z {\ görüntü stili z}
Bireysel kanıt
↑ a b c Bernhard Pichler: 202.068 yapısal analiz 2 . WS2013 sürümü. Viyana 2013, VO_06_ThIIO_Uebertragungsbeektiven ( Viyana Teknoloji Üniversitesi'nin çevrimiçi platformu ).
↑ Bu ilişki, Johann Wilhelm Schwedler'de 1851 gibi erken bir tarihte temel biçimde bulunabilir . Bakınız Karl-Eugen Kurrer : Yapılar Teorisinin Tarihi. Denge aranıyor . Berlin: Ernst & Sohn , s. 494, ISBN 978-3-433-03229-9
↑ a b c Bernhard Pichler, Josef Eberhardsteiner: Yapısal Analiz VO - LVA-No.202.065 . SS2016 sürümü. TU Verlag, Viyana 2016, ISBN 978-3-903024-17-5 , düzlemsel çubuk yapıların doğrusal çubuk teorisi (520 sayfa).
<img src="https://de.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">